两根平行的无限长均匀带电直线电荷线密度均为a其中一根位于x轴穿过球面另一个在球面上方有一个半径r为1的球面球心位于坐标原点则通过球面的电场强度通量为多少

根据高斯定理，通过球面的电场强度通量为：

$\Phi_E = \oint\limits_S \vec{E} \cdot d\vec{S} = \frac{Q_{enc}}{\epsilon_0}$

其中，$Q_{enc}$为球面内的电荷量，$\epsilon_0$为真空介电常数。

考虑球面内的电荷分布情况。取球心为原点，球面上方的电荷分布在$x$轴上方，球面下方的电荷分布在$x$轴下方。由于两根电荷直线平行且距离相等，因此球心到两根电荷直线的距离相等，球面内的电荷分布情况呈对称性。

设球面内的电荷量为$Q$，则有$Q = 2\lambda \cdot \pi r^2$，其中$\lambda$为电荷线密度，$r$为球面半径。

由于球心位于坐标原点，因此球面上方和下方的电荷对球心的贡献相互抵消，只有$x$轴上的电荷对球心有贡献。设$x$轴上距离球心为$d$的一段电荷线段为$dl$，则$dl = a\ dx$，其中$a$为电荷线密度，$dx$为线段长度。

由于$x$轴上的电荷线密度是均匀的，因此球面上的电荷分布也是均匀的，球面上的每个微元面积$dS$上的电荷量$dQ$为：

$dQ = \frac{Q}{S} dS = \frac{Q}{4\pi r^2} dS$

根据库仑定律，$dl$产生的电场强度为：

$dE = \frac{1}{4\pi\epsilon_0} \cdot \frac{dl}{d^2} = \frac{1}{4\pi\epsilon_0} \cdot \frac{a\ dx}{d^2}$

根据对称性，球面上的电场强度大小在每个方向上都是相等的，因此球面上的电场强度$E$为：

$E = \int\limits_{-r}^r dE = \int\limits_{-r}^r \frac{1}{4\pi\epsilon_0} \cdot \frac{a}{d^2} dx = \frac{a}{2\pi\epsilon_0 d^2} \int\limits_{-r}^r dx = \frac{a}{\pi\epsilon_0 d^2}$

因此，通过球面的电场强度通量为：

$\Phi_E = \frac{Q_{enc}}{\epsilon_0} = \frac{2\lambda \cdot \pi r^2}{\epsilon_0} \cdot \frac{a}{\pi\epsilon_0 d^2} = \frac{2a^2 r^2}{\epsilon_0 d^2}$

代入$r=1$，得到：

$\Phi_E = \frac{2a^2}{\epsilon_0 d^2}$

答案为$\frac{2a^2}{\epsilon_0 d^2}$